WWW.KNIGA.LIB-I.RU
БЕСПЛАТНАЯ  ИНТЕРНЕТ  БИБЛИОТЕКА - Онлайн материалы
 

«2007 ПРОБЛЕМЫ АРКТИКИ И АНТАРКТИКИ № 77 УДК 551.46.467 Поступила 10 октября 2007 г. ТОРНАДОПОДОБНАЯ СТРУКТУРА ПОД АЙСБЕРГОМ В БАРЕНЦЕВОМ МОРЕ Л.Г.ПИСАРЕВСКАЯ1, ...»

2007 ПРОБЛЕМЫ АРКТИКИ И АНТАРКТИКИ № 77

УДК 551.46.467 Поступила 10 октября 2007 г.

ТОРНАДОПОДОБНАЯ СТРУКТУРА ПОД АЙСБЕРГОМ

В БАРЕНЦЕВОМ МОРЕ

Л.Г.ПИСАРЕВСКАЯ1, В.А.ВОЛКОВ2

– Русское Географическое общество, Санкт-Петербург

– Нансен-центр, Санкт-Петербург

Для объяснения термохалинных аномалий, обнаруженных в 1995 году в Баренцевом море на глубинах ниже осадки айсберга, авторами представлена простая модель. Она учитывает восходящие потоки талых вод и воздушных пузырьков и нисходящие потоки высвобождаемых седиментов и охлажденных окружающих вод. Модель хорошо описывает полученные данные.

1. ВВЕДЕНИЕ Воздействие айсбергов на окружающие воды изучалось в ряде экспедиций как в Южном океане [1, 17], так и в морях Арктики. В результате авторами были выработаны рекомендации по проведению гидрологических съемок вокруг айсбергов для работы на высокоточной аппаратуре. Во-первых, измерения следовало проводить не до глубины предполагаемой осадки айсберга, а до дна. Во-вторых, зондирования надо было выполнять как минимум по двум взаимно-перпендикулярным направлениям, располагая айсберг как бы в центре перекрестия. И, в третьих, по возможности вписывать мини полигон у айсберга между узлами крупномасштабной съемки для того, чтобы легче было отделить вносимые айсбергом локальные изменения от крупномасштабных аномалий. В соответствии с вышеизложенными замечаниями в 1995 году был выполнен мини полигон из 20 CTD-зондирований с борта норвежского судна «Лансе» в Баренцевом море вокруг айсберга.



В статье приведено описание эксперимента и полученные данные, проанализирован возможный механизм возникновения зафиксированных возмущений и обсуждены полученные результаты.

2. ЭКСПЕРИМЕНТ Двадцать гидрологических станций было выполнено вокруг дрейфующего на чистой воде айсберга (рис. 1) с первоначальными координатами 78° с.ш. 45° в.д.

4 августа 1995 г. с целью определения возмущений, вносимых им в термохалинную структуру окружающих вод. Размеры айсберга на уровне ватерлинии составляли порядка 80–90 м, а возвышение над уровнем моря – 23 м, что дает оценку его подводной части в 125–140 м. При выполнении близкорасположенных станций (1, 2, 3 и 4) с мостика корабля было отмечено вращение айсберга против часовой стрелки (норвежское судно «Лансе» с помощью подруливающих устройств и оборудования может строго выдерживать заданные координаты). На море был полный штиль. Айсберги в этом районе обычно дрейфуют с северо-востока (с ледников Земли Франца Иосифа) на юго-запад, что и было впоследствии подтверждено фактическим смещением обследованного айсберга.

Рис.1. Дрейфующий на чистой воде айсберг, вокруг которого выполнялись гидрологические станции (фото В.А.Волкова) Измерения выполнялись на судовой аппаратуре марки Neil Brown Mk IIIb CTD.

Пробы вод отбирались с помощью прибора General Oceanic Rosette с 2 1/2 -литровыми Niskin-емкостями для последующей калибровки в геофизическом институте города Берген в Норвегии. Фактически мы имели в распоряжении данные с разрешением по глубине 10 см, но в основном использовали значения с осреднением по двухметровой глубине, которые выдает стандартная программа обработки данных.

Как обычно, измерения проводились по так называемой схеме креста. Это значит, айсберг находился в перекрестии двух взаимно перпендикулярных гидрологических разрезов. Весь микрополигон из 20 станций от поверхности до дна (глубина около 295 метров) занял по времени около 5 часов. Первые 4 зондирования выполнялись как можно близко к каждой из 4 стенок айсберга – порядка 30– 80 м. Затем по 4 зондирования в каждом из направлений: восток (NN 5, 6, 7, 8), север (NN 9, 10, 11, 12), запад (NN 13, 14, 15, 16) и юг (NN 17, 18, 19, 20).





Расстояние от стенок айсберга постепенно увеличивали: 0,9; 1,2; 2,2 и 5 кабельтовых, за исключением восточного направления, где последняя станция была выполнена не на 5, а на 3,1 кабельтова (1 кабельтов = 185,2 м, что дает значения 167, 222, 407 и 926 м от стен айсберга).

Верхний слой толщиной порядка 20 м имел температуру +2 °C. Под ним находился слой холодных зимних вод с минимумом в –1,65 °C на 100-метровой глубине, ниже температура медленно увеличивалась до –0,3 °C. Теплые воды приходят в эту часть Баренцева моря с севера, что хорошо видно на рис. 2, где приведены данные по распределению температуры и солености на разрезах север–юг и запад–восток. Нижняя граница холодного слоя в районе айсберга совпадает с его осадкой, и максимум возмущений также отмечается на этой же глубине: на расстоянии около 2 кабельтовых (около 400 метров) со всех сторон айсберга – сильно неоднородные структуры. Заглубление нижней границы холодного слоя на разрезе север–юг на 100 м по изотерме –0,4 °C на расстоянии в 2 км дает основание полагать, что это явление каким-то образом может быть обусловлено процессом таяния айсберга.

Одно из наиболее бросающихся в глаза явлений – это торнадоподобное заглубление изолиний, которое без труда просматривается в распределении солености по данным станции № 3 на разрезе север–юг на рис. 2. Контраст по солености между станцией 3 и девятнадцатью остальными составляет порядка 0,1 ‰ на глубинах от 160 м и до дна, усиливаясь у самого дна до 0,2 ‰. Поскольку температура практически постоянна, такой же сильный контраст должен отмечаться и в поле плотности: от 0,089 до 0,171 кгм–3. То есть вода пониженной плотности вследствие какого-то процесса погружается на дно. Кроме данных со станции 3, мы имеет подтверждение этому процессу и по данным станции 2 – на разрезе запад-восток.

Однако, там это явление заметно только в большом разрешении: на рис. 3 мы привели данные для тех же разрезов, но более подробно – на глубинах 140–290 м.

Поскольку зондирования были выполнены не одновременно, мы на данном этапе не можем однозначно отделить пространственные изменения от временРис. 2. Распределение температуры и солености на разрезах запад–восток и север–юг. Положение айсберга обозначено прямоугольником, станций – треугольниками с соответствующими номерами. Изолинии проведены с интервалом 0,2 °С для температуры и 0,1 ‰ для солености ных. То есть, можно предполагать, что сначала возмущения были выражены слабо (станция 2 выполнена в 17:53 UTC), а затем они усилились (станция 3 – в 18:02 UTC в тех же географических координатах). Здесь также надо отметить, что на рисунках программой экстраполяции изолинии проведены прямо под айсбергом, хотя данные отсутствуют и могут быть еще более неожиданными.

3. МЕХАНИЗМ ВОЗМУЩЕНИЙ И МОДЕЛЬ

Поскольку плотность в океанологии вычисляется по данным о проводимости и температуре, то интересно было бы рассмотреть, что еще, в принципе, может увеличить плотность водной массы без влияния на параметры проводимости и температуры.

Хотя давно известно, что сползающие с гор ледники собирают в свой базальный слой перемолотые ими горные породы, выпадающие впоследствии в виде осадков Рис. 3. Данные по распределению температуры и солености на разрезах запад–восток и север–юг на глубинах от 140 до 290 м. Положение айсберга обозначено прямоугольником, станций – треугольниками с соответствующими номерами. Изолинии проведены с интервалом 0,2 °С для температуры и 0,1 ‰ для солености на дно океанов, тем не менее, океанологи не учитывают их эффекта в процессе вертикального перемешивания вод (к примеру,[18]). В то же время гляциологи и геологи получили много данных по осадкам, переносимым айсбергами и льдами [2], включая прямой отбор проб с загрязненных айсбергов [6], помимо просто наблюдений за ними в морях Арктики и Антарктики (см. ссылки в [3]). Явление апвеллинга вод вблизи стенки льда за счет образующихся пресных вод ими было также описано и использовано [7] для объяснения потоков с взвешенными частицами, наблюдаемых на оконечностях шельфовых ледников.

На наш взгляд, помимо хорошо известных компонент таяния льда, таких как талая вода и охлажденные окружающие воды, необходимо учитывать еще две составляющие, а именно, высвобождаемые при таянии льда воздушные пузырьки и твердые включения горных пород, которые в некоторых слоях некоторых айсбергов могут составлять до 15 % и 50 % от объема льда.

В предлагаемой нами модели мы рассмотрим точечный источник на уровне осадки айсберга, одновременно инициирующий два независимых потока плавучести. Положительная плавучесть, направленная вверх к поверхности океана, обуславливается количеством образующейся талой воды плотностью 1000 кгм–3 и выделяющихся пузырьков плотностью 1,29 кгм–3. Отрицательная плавучесть, направленная вниз ко дну океана, обуславливается количеством охлажденных окружающих вод, чья соленость равна солености вод на уровне осадки айсберга, а температура равна температуре замерзания этих вод (с плотностью немного выше 1027 кгм–3) и количеством высвобожденных твердых частиц горных пород со средней плотностью 2700 кгм–3. Плотности базальтов, гранитов, известняков и многих других горных пород находятся в пределах 2500–3200 кгм–3.

На этом этапе мы не учитываем ни размеров твердых частиц (а именно, доли алевритовой, глинистой, песчаной, галечной и пр. фракций), ни их скорости осаждения. Также мы не рассматриваем возможности захвата некоторых частиц восходящим потоком талых вод, что в свое время изучалось экспериментально [5], и седиментационную вуаль, образуемую выпадающими вниз частицами, ниже вновь вовлекающимися в восходящий поток, что значительно увеличивает концентрацию частиц в очень узком слое. Мы не учитываем ни вертикального ускорения восходящего потока вследствие добавляющихся вдоль стенки талых вод и пузырьков, ни эффекта Кориолиса в силу одномерного подхода. Аналогично тому, как решена подобная задача для пузырьковой струи в стратифицированных водах [13], мы считаем, что когда восходящий/нисходящий поток в стратифицированной жидкости достигает своего уровня нейтральной плавучести, то вся вовлеченная жидкость сбрасывается в сторону, а пузырьки/твердые включения продолжают свой путь вверх/вниз и вовлекают новые порции окружающих вод. Этот упрощенный подход даст нам возможность получить численные оценки максимальной высоты/глубины, достигаемой восходящей/нисходящей струей в стратифицированной жидкости, как функции плавучести и степени стратификации окружающих вод, значений потоков смешанных вод, и горизонтального компенсационного потока как суммы восходящего и нисходящего потоков.

Будем вычислять скорость таяния льда в соответствии с хорошо известным уравнением [20]:

R = 6,7410–6v 0,8Td/L0,2.

Здесь v – скорость окружающих вод относительно ледовой стенки (мы не учитываем того, что для айсберга при полном штиле такая скорость будет определяться скорее скоростью подъема плавучей струи, чем фоновыми течениями). Td – это разность температуры окружающих вод и температуры замерзания вод с той же соленостью. L – длина ледовой стенки. Взяв значения из диапазонов 0,05 и 0,10 мс–1 для v, 2–5 °C для Td, и 100–500 м для L, мы получим для скоростей таяния диапазон от 3,510–7 до 2,110–6 мс–1.

Объем талого льда мы получим при умножении подводной ледовой поверхности на скорость таяния, пренебрегая другими известными [21] механизмами естественного разрушения айсберга типа разрушения за счет волн на ватерлинии, которые могут порой обуславливать преимущественный объем потерь [9, 19]. Для типичного арктического айсберга размерами порядка 100 100 м на уровне ватерлинии с осадкой порядка 100 метров площадь подводной поверхности будет 5104 м2.

Для айсберга размерами порядка 500500 м на уровне ватерлинии и осадкой порядка 250 м, более характерного для Южного океана, – 7,5105 м2. То есть, для типичного арктического айсберга объем растаявшего льда будет порядка 2,510–2 – 1,110–1 м3/c, для антарктического – 0,26–1,1 м3/c.

Приняв содержание пузырьков в объеме льда в 1 % и 1 % твердых частиц, мы сможем определить потоки этих составляющих, полагая, что остальные 98 % льда с плотностью 910 кгм–3 перейдут в талую воду. На основе этого мы затем сможем рассчитать количество окружающих вод, которые надо охладить до их точки замерзания, для того, чтобы поднять температуру льда до точки плавления, то есть от –17 до 0 °C, а затем, чтобы его растопить. Мы взяли следующую аппроксимацию Mcaw = 86,6n/Td, где Mcaw – масса охлажденных до точки замерзания при солености на уровне осадки айсберга вод, n – масса растаявшего льда, Td – разность температуры окружающих вод и температуры замерзания вод с той же соленость (для наших условий – около –1,85 °C).

Для расчета начальной плавучести мы воспользуемся следующей формулой:

B = Qg(a – b)/a.

Здесь B – поток плавучести (м4с–3), Q – поток объема (м3с–1) плавучей субстанции, g – ускорение силы тяжести (мс–2), a – плотность окружающих вод (1027 кгм–3), а b – плотность плавучей субстанции. Значение выражения (a–b)/a для воздушных пузырьков полагаем равным 0,9987, для талых вод – 0,0263, для твердых включений горных пород – 1,629 и для охлажденных талых вод – 410–4. Поднимающиеся пузырьки будут увеличиваться в объеме вследствие уменьшения давления, что мы учтем множителем 5 для айсбергов с осадкой 100 метров и множителем 12 для осадки 250 м.

Результаты расчетов приведены в табл. 1.

Степень стратификации морских вод обычно характеризуют частотой Вяйсяля– Брента: для арктических морей она составляет порядка 10–2 с–1 в верхних 100 м и 10–3 с–1 на больших глубинах. Для антарктических вод, соответственно, 510–3 с–1 и 10–4 с–1. Для оценок параметров явления воспользуемся следующими формулами [10].

B B.

hmax p = 3, 8 4 ; hmaxl = 2, 8 N N Здесь p – точечный источник (айсберг), l – линейный (оконечность ледника), B – плавучесть (м4с–3) для точечного, (м4с–3м–1) для линейного, N – частота Таблица 1 Рассчитанные диапазоны потоков плавучести для айсбергов (м4с–3)

–  –  –

bp /z = 0,100; bl /z = 0,116;

mp = 0,14B1/3z5/3; ml = 0,34B1/3z.

Здесь – скорость подъема по центру струи (мс–1), b – эффективный радиус (м), z

– расстояние по оси струи (м), – объем вод, вовлеченных в плавучую струю (м3с–1).

Несмотря на то, что это справедливо только для нестратифицированных вод, тем не менее, мы сможем получить порядок величин, взяв данные из табл. 1. Так скорости подъема или опускания вод будут выражаться десятками сантиметров в секунду, «радиус» струи на расстоянии 100–250 м от осадки айсберга – порядка 10–25 м, что означает практическую невозможность получения информации с борта обычного корабля.

На рис. 4 показана функция максимального проникновения струи в стратифицированной жидкости в зависимости от ее потока плавучести. На рис. 5 приведен поток объема вовлеченных вод в зависимости от значений первоначального потока плавучести, рассчитанный по формулам для нестратифицированной жидкости, куда подставлены значения максимального проникновения hmax. На этой стадии мы считаем такой вариант хорошей аппроксимацией. Таким образом, рассчитав значения положительной и отрицательной плавучести, мы можем получить оценки разнонаправленных потоков, а их сумма послужит оценкой компенсационного притока внешних вод на уровне осадки айсберга. Такую ж методику расчета можно применять и к отдельным ледяным полям, переносящим включения горных пород и имеющим, как правило, до 6–8 % от своего объема еще и воздушных пузырьков. Модификация на случай линейного источника плавучести (м4с–3м–1, то есть на единицу длины тающего края льда) даст нам формулы для оконечностей шельфовых ледников и консолидированного края зоны льдов.

Рис. 4. Численные оценки максимального смещения смеси как функции потока плавучести и степени стратификации окружающих вод. Штриховой линией ограничена область типичных параметров высокоширотных морей.

Рис. 5. Численные оценки значений потоков объемов смешанных вод для расстояния максимального проникновения как функции потока плавучести и степени стратификации окружающих вод. Штриховой линией ограничена область типичных параметров высокоширотных морей Поскольку исследованный нами айсберг вписывается в разряд небольших (арктических) айсбергов, то воспользуемся данными первых двух колонок табл. 1.

Рассчитанная нами по данным с «Лансе» частота Вяйсяля-Брента для глубин 0– 125 м составила 1,310–2 с–1, и для глубин 125–295 м – 1,810–3 с–1. Расчеты расстояния максимального проникновения дают для восходящей струи значения в диапазоне 36–53 м, для нисходящей – 131–174 м, отсчитывая от осадки айсберга. Это можно интерпретировать следующим образом: максимальный вертикальный размер ступенек или интрузий от 140 м вверх должен быть 36–53 м, а от 140 м вниз струя должна опускаться практически до дна (до 271–313 м). Это хорошо соответствует полученным данным.

Предположив, что содержание твердых включений составляет не 1 % а 10 % от объема льда, мы получим более сильную составляющую отрицательной плавучести и меньшую – положительной с соответствующими изменениями оценок. Если мы дальше разделим твердые включения по фракциям в их типичных встречающихся пропорциях: гравийно-галечная (42,9 %), песчаная (36,4 %) и алевритовоглинистая (20,4 %), то струя с тяжелой фракцией все равно дойдет до дна прямо под айсбергом. Рассеивающаяся алевритово-глинистая фракция с малыми скоростями оседания согласно расчету, опустится где-то на 84–117 м. После этого смесь будет распространяться на уровне нейтральной плавучести в кильватерном следе айсберга, а твердые частицы постепенно выпадать на дно.

Это вполне соответствует современным представлениям геологов о процессах разгрузки вещества изо льдов:

«Наиболее крупный материал из шлейфов (осадочного вещества в воде в тыловых частях дрейфующих айсбергов) выпадает без отклонений по вертикали от мест таяния, а более тонкий – рассеивается на значительных площадях» [2].

4. ОБСУЖДЕНИЕ Фактически эта система из двух вертикально расходящихся потоков с горизонтальным компенсационным подтекающим на уровне осадки тающего ледяного блока была давно отмечена исследователями и в лабораторных опытах [11, 15, 16] и непосредственно по океанологическим данным [14]. Странное повышение температуры поверхностного слоя вод с приближением к свободно дрейфующим айсбергам Северной Атлантики в свое время Барнс [4] совершенно правильно объяснил конвергенцией поверхностных вод над зоной погружения у айсберга. К сожалению, распределения температуры и солености с глубиной вокруг айсберга тогда получить не представлялось возможным, поэтому этому явлению не уделили в свое время должного внимания.

На наш взгляд можно предложить следующее объяснение: поскольку имеется два независимых потока, то в случае сильного потока, направленного вниз, и слабого – вверх, суммарный эффект выразится в возникновении общей зоны стока. Либо – другое возможное объяснение: некоторая часть твердых включений сначала вовлекается в восходящий поток, а затем оседает вокруг айсберга, выпадая из растекающейся по горизонтали массы поднятой к поверхности моря воды. При этом они увлекают в нисходящее движение поверхностные воды, так что по направлению к такому айсбергу будут стягиваться теплые поверхностные морские воды.

Данные, полученные на борту судна «Лансе», дают возможность утверждать, что явление глубокой конвекции может не только запускаться с поверхности океана при мощном выхолаживании в атмосферу, когда поверхностные воды «вдруг» увеличивают свою плотность [8]. Оно может быть также обусловлено выпадением твердых частиц горных пород при таянии айсбергов и морских льдов, которые дают своеобразную невидимую компоненту глубокой конвекции открытого океана. Приповерхностные холодные воды, увлекаемые твердыми частицами, эффективно смешиваются с нижележащими теплыми и солеными атлантическими водами океана в пропорциях, определяемых текущей ледовой седиментационной нагрузкой и термохалинной стратификацией района. Согласно имеющимся оценкам [2] годовое изменение объема только арктических морских льдов составляет 9000 км3, так что в год они высвобождают 450 млн т твердых включений. Ежегодно в Мировой океан поставляется с талыми водами от ледников 1400 млн т твердого вещества и с айсбергами – 1500 млн т. Потенциальная энергия этого вещества, опускающегося на глубины 2500–3000 м, до сих пор никак не учитываемая в океанологии, нуждается в тщательной оценке по времени и месту реализации.

5. ВЫВОДЫ Впервые получены данные, убедительно показывающие, что айсберг способен заметно изменять термохалинную стратификацию на глубинах не только выше, но и много ниже своей осадки (вплоть до дна), пусть даже в строго локальной зоне. В качестве механизма подобных возмущений предложено рассмотреть седиментационную составляющую, которая в базальном слое некоторых айсбергов по имеющимся данным может составлять до 50 % по объему. В процессе вытаивания твердые частицы в широком диапазоне размеров – от нескольких сантиметров до микрон – опускаются на дно, вовлекая в нисходящее движение и окружающие воды. Разработана простая модель – с двойным источником плавучести на уровне осадки айсберга, позволяющая рассчитывать максимальное вертикальное смещение плавучей струи и объемы вовлекаемых вод в зависимости от размеров айсберга и текущей термохалинной стратификации. Полученные данные полностью описываются предложенной моделью.

Мы приходим к выводу, что в поисках ключа к пониманию резких климатических изменений нам необходимо пересмотреть возможную роль морских льдов и наземного оледенения в развитии системы течений Мирового океана.

Объединяя базы знаний по метеорологии и океанологии, мы сможем провести нужные обеим наукам аналогии. Так, до настоящего момента в теории торнадогенезиса совершенно не учитывается возможность концентрированного высвобождения при определенных условиях твердой составляющей (песка, пыли), переносимой с воздушными массами, а при гидрологической съемке вблизи айсберга не учитывается возможность существования резкой асимметрии в распределении существующих восходящих и нисходящих движений, как это бывает у торнадо.

Приведенные данные были получены под эгидой российско-норвежской океанографической программы во время экспедиции 1995 г. в Баренцево море. Авторы выражают благодарность всем участникам рейса на норвежском судне «Лансе».

Один из авторов (Писаревская Л.Г.) в 1997 г. получил поддержку от Норвежского исследовательского совета на проведение подробного анализа этих данных в Геофизическом инcтитуте г. Бергена.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Гордиенко П.А. Роль айсбергов в ледовом и термическом балансе прибережных антарктических вод // Проблемы Арктики и Антарктики, 1960. № 2. Стр. 17–22.

2. Лисицын А.П. Ледовая седиментация в Мировом океане. Москва. Наука. 1994. (Translated and improved for English readers in 2003 as Lisitzin A.P., Sea Ice and Iceberg Sedimentation In the Ocean, Recent and Past, Springer, Heidelberg, 562 pp.)

3. Anderson J.B., Domack E.W., Kurtz D.D. Observations of Sediment-laden Icebergs in Implications To Glacial Erosion and Transport // Journal of Glaciology. 1980. Vol. 25. № 93. P. 387–396.

4. Barnes H.T. The Rise of Temperature Associated with the Melting of Icebergs // Nature. 1912.

№90(2250). P. 408–410.

5. Carey S.N., Sigurdsson H., Sparks R.S.J. Experimental Studies of Particle-Laden Plume // Journal of Geophysical Research, 1988. Vol.93. № B12. P. 15314–15328.

6. Dowdeswell J.A., Dowdeswell E.K. Debris in iceberg and rates of glacio-marine sedimentation:

observations from Spitsbergen and a simple model // Journal of Geology, 1989. Vol. 97. P. 221–231.

7. Dowdeswell J.A., Murray T. Modelling Rates of Sedimentation from Icebergs // Dowdeswell J.A.

and Scourse J.C., eds., Glaciomarine Environments: Processes and Sediments. Geological Society of London Special Publication, 1990. P. 121–137.

8. Legg S., Marshall J. A Heton Model of the Spreading Phase of Open-Ocean Deep Convection / / Journal of Physical Oceanography, 1993. Vol. 23. P. 1040–1056.

9. El-Tahan M., Venkatesh S., El-Tahan H. Validation and Quantitative Assessment of the Deterioration Mechanisms of Arctic Icebergs // Journal of Offshore Mechanics and Arctic Engineering,

1987. Vol.109. P. 102–107.

10. Fischer H.B., List E.J., Koh R.C.Y., Imberger I., Brooks N.H. Mixing in Inland and Coastal Waters. Academik Press, 1979.

11. Josberger E.G., Martin S. A Laboratory and Theoretical Study of the Boundary Layer Adjacent to a Vertical Melting Ice Wall in Salt Water // Journal of Fluid Mechanics, 1981. Vol. 111. P. 439–473.

12. Legg S., Marshall J. A Heton Model of the Spreading Phase of Open-Ocean Deep Convection // Journal of Physical Oceanography, 1993. Vol. 23. P. 1040–1056.

13. McDougall T. J. Bubble Plume is Stratified Environments // Journal of Fluid Mechanics, 1978.

Vol. 85, part 4. P. 655–672.

14. Pearson D.E. Temperature, Salinity and Density Profiles Around Icebergs in the Labrador Sea, Can. Tech // Report of Hydrography and Ocean Sciences, 1986. № 73. P. 472–491.

15. Petterson O. On the Influence of Ice-melting Upon Oceanic Circulation // Geographical Journal, 1904. № 24. P. 285–333.

16. Petterson O. On the Influence of Ice-melting Upon Oceanic Circulation // Geographical Journal, 1907. № 30. P. 273–303.

17. Pisarevskaya L.G., Popov I.K. Free-Drifting Icebergs and Thermohaline Structure In IAHS // Proceedings of the II-nd International Symposium Glaciers-Ocean-Atmosphere Interaction, held in Leningrad, September 24–29, 1990. 1991. Eds. P. 447–454.

18. Scott J.C., Killworth P.D. Upper Ocean Structures in the South-Western Iceland Sea: A Preliminary Report // In Deep Convection and Deep Water Formation in the Oceans, ed. By P.C. Chu and J.C. Gascard, Elsevier Science, 1991. P.107–122.

19. Venkatesh S., M. El-Tahan, P.T.Mitten. An Iceberg Deterioration Field Study and Model Simulations // Annals of Glaciology, 1985. № 6. P. 195–199.

20. Weeks W.F., Campbell W.J. Icebergs as a Fresh Water Source: an Appraisal // Journal of Glaciology, 1973. Vol. 12. P. 207–233.

21. White F.M., Spaulding M.L., Gominho L. Theoretical Estimates of the Various Mechanisms Involved in Iceberg Deterioration in the Open Ocean Environment // U.S. Coast Guard Research and Development Rep., 1980. CG-D-62-80: 126 pp.

–  –  –

TORNADO-LIKE STRUCTURE UNDER THE ICEBERG IN THE BARENTS SEA

To explain thermohaline anomalies discovered in 1995 in the Barents sea at the depths below the iceberg draft the authors present a simple model. It considers upward fluxes of melt water and air bubbles and downward fluxes of released sediments and cooled ambient water. The model describes well the

Похожие работы:

«Владимир Николаевич Ларин Тайны русских знахарей. Целебные составы, обряды и ритуалы Серия "Советы целителей (Весь)" http://www.litres.ru/pages/biblio_book/?art=8638008 Тайны русских знахарей. Целебные составы, обряды и ритуалы: ИГ "Весь"; Москва; 2014 ISBN 978-5-9573-2725-7 Аннотация Чудеса случаются не...»

«Данил Аркадьевич Корецкий Смягчающие обстоятельства Серия "Опер Крылов", книга 3 Текст предоставлен издательством Эксмо http://www.litres.ru/pages/biblio_book/?art=122864 Д.Корецкий Опер по прозвищу "Старик": Эксмо; Москва; 1998 ISBN 5-04-000863-5 Аннотация Бывший сотрудник...»

«Одежда для собак Одежда для собак. Происхождение, содержание и болезни собак. Украшения и обувь "Мельников И.В." Одежда для собак. Происхождение, содержание и болезни собак. Украшения и обувь / "Мельников И.В.", 201...»

«НЕПИСАНЫЙ ЗАКОН Никогда не думал, что расставание с Камчаткой буду переживать так болезненно. Ноет душа и тело. Не спасает и всесильное: "Время лечит". Ничего похожего. Скорее наоборот. Боль усиливается с годами, которые все больше углубляют пропасть между пр...»

«Кира Айсберг Дневники "Написано пером" УДК 82-311.2 ББК 84 (2Рос=Рус)6 Айсберг К. Дневники / К. Айсберг — "Написано пером", 2015 ISBN 978-5-457-90327-2 Лиза и Олеся – обычные девочки, если не считать что они близнецы. В тринадцать лет...»

«ОПРОС ПРАКТИКУЮЩЕГО СООБЩЕСТВА PEMPAL ПО БЮДЖЕТУ ПОСЛЕ ОЗНАКОМИТЕЛЬНОГО ВИЗИТА ОФИЦИАЛЬНЫХ ЛИЦ УКРАИНЫ В ЭСТОНИЮ 2-3 октября 2014 года состоялся ознакомительный визит PEMPAL (тип B) в Эстонию должностных лиц в области бюджета из Украины. После мероприятия был создан онлайн опрос на трех языках на основе стандартного набора вопросов, разработанного Секрет...»

«Писательница Алена Дмитриева Елена Арсеньева Рождественское танго "Эксмо" Арсеньева Е. А. Рождественское танго / Е. А. Арсеньева — "Эксмо", 2008 — (Писательница Алена Дмитриева) ISBN 978-5-457-11711-2 "– Погодите-ка, девушка, – устало сказал мужчина в серой куртке, – вы что, не видите, что закрыто? – Не вижу, – усмехнулась Алена. – По-мое...»

«Э. БЕРК РАЗМЫШЛЕНИЯ О РЕВОЛЮЦИИ ВО ФРАНЦИИ Уважаемый сэр!. Не отказывая себе в удовольствии вступить с Вами в переписку, я умаляю Вас разрешить мне излить свои мысли и выразить обуревающие меня чувства и не обращать внимания на способ...»

«Муниципальное бюджетное общеобразовательное учреждение городского округа Тольятти "Школа № 72" Рабочая программа по английскому языку 2-4 классы Рабочую программу составила Е.В. Глазырина М.С. Горских Е.В.Самойлова Ю.А. Гергес Год разработки программы: 2015 год ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА Предлагаемая Программа пред...»

«Электронный научно-образовательный журнал ВГСПУ "Грани познания". № 9(43). Декабрь 2015 www.grani.vspu.ru С.В. ПереВалоВа (Волгоград) "От нас вОенные гОда все дальше.": память О великОй ОтечественнОй вОйне в сОвременнОй русскОй литературе Рассматривается тема памяти о Великой Отечественной войне в русской литературе конца ХХ – на...»








 
2017 www.kniga.lib-i.ru - «Бесплатная электронная библиотека - онлайн материалы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.